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In termodinamica una trasformazione adiabatica è una trasformazione termodinamica in generale irreversibile e non quasistatica nel corso della quale un sistema fisico non scambia nettamente calore con l'ambiente, anche se lo cede e lo riprende ciclicamente in coppie di trasformazioni elementari. Il termine deriva dal greco ἀ- ("non"), διὰ- ("attraverso"), e βαίνειν ("passare") e significa quindi "che non permette di passare attraverso". In generale nel caso di una trasformazione adiabatica globalmente ${\displaystyle Q=0}$, ma non è detto che in ogni istante non si scambi calore: ${\displaystyle \delta Q\neq 0}$^[1] e si ha dal primo principio della termodinamica:

${\displaystyle C\operatorname {d} \!T+\delta W\neq 0}$

In cui ${\displaystyle W}$ indica il lavoro compiuto dal sistema, ${\displaystyle C}$ la capacità termica, e ${\displaystyle T}$ la temperatura.

Trasformazione reversibile

La trasformazione diventa isoentropica nel caso in cui il sistema sia conservativo, in quanto il calore ammette allora un differenziale esatto:

${\displaystyle C\operatorname {d} \!T+\operatorname {d} \!W=0}$,

solo in questo caso l'integrale di Clausius diventa nullo. La trasformazione isoentropica è un caso quasistatico della adiabatica, in cui l'entropia non aumenta.

Dal momento che l'energia scambiata dal sistema è nulla, l'equazione di Poisson implicita: diviene

${\displaystyle C_{v}\operatorname {d} \!T+p\operatorname {d} \!V=0}$

che si esplicita negli integrali primi:

${\displaystyle {\begin{cases}TV^{\gamma -1}&=\mathrm {costante} \\pV^{\gamma }&=\mathrm {costante} \\Tp^{(1-\gamma )/\gamma }&=\mathrm {costante} \end{cases))}$

dove ${\displaystyle \gamma }$ è il coefficiente di dilatazione adiabatica, e quindi il lavoro di volume vale, in funzione della temperatura e del volume:

${\displaystyle W_{\rho }=C_{v}T_{1}\left(1-{\frac {T_{2)){T_{1))}\right)=C_{v}T_{1}\left[1-\left({\frac {V_{1)){V_{2))}\right)^{\gamma -1}\right]}$

che si può anche esprimere in funzione della pressione, tenendo conto degli integrali primi:

${\displaystyle W_{\rho }=C_{v}T_{1}\left[1-\left({\frac {p_{1)){p_{2))}\right)^{\frac {\gamma -1}{\gamma ))\right]}$

o, se il sistema è chiuso, in funzione della densità del fluido:

${\displaystyle W_{\rho }=C_{v}T_{1}\left[1-\left({\frac {\rho _{2)){\rho _{1))}\right)^{\gamma -1}\right]}$

Gas ideale

In base all'equazione di stato dei gas ideali si ottiene in assenza di lavoro isocoro per l'equazione di Poisson:

${\displaystyle C_{v}\operatorname {d} \!T+{\frac {nRT}{V))\operatorname {d} \!V=0}$.

cioè per quantità di sostanza:

${\displaystyle \varsigma _{v}\operatorname {d} \!T+{\frac {RT}{V))\operatorname {d} \!V=0}$.

che integrata nella temperatura restituisce:

${\displaystyle T_{2}=T_{1}\left({\frac {V_{1)){V_{2))}\right)^{R/\varsigma _{v))}$

per la relazione di Mayer il coefficiente di dilatazione adiabatica per un gas ideale vale:

${\displaystyle \gamma =1+{\frac {R}{\varsigma _{v))))$

e quindi il lavoro di volume in base alla equazione di Poisson vale nella temperatura e nel volume:

${\displaystyle W_{\rho }=C_{v}T_{1}\left(1-{\frac {T_{2)){T_{1))}\right)={\frac {\varsigma _{v)){R))p_{1}V_{1}\left[1-\left({\frac {V_{1)){V_{2))}\right)^{R/\varsigma _{v))\right]}$

che si può anche esprimere nella pressione, tenendo conto degli integrali primi:

${\displaystyle W_{\rho }={\frac {\varsigma _{p)){R))p_{1}V_{1}\left[1-\left({\frac {p_{2)){p_{1))}\right)^{R/\varsigma _{p))\right]}$

o se il sistema è chiuso nella densità del fluido:

${\displaystyle W_{\rho }={\frac {\varsigma _{v)){R))p_{1}V_{1}\left[1-\left({\frac {\rho _{2)){\rho _{1))}\right)^{R/\varsigma _{v))\right]}$

Meccanica quantistica

In meccanica quantistica, una trasformazione adiabatica implica una variazione infinitamente lenta dell'hamiltoniana di un sistema. I processi adiabatici sono un'importante idealizzazione che permette di semplificare alcune trattazioni dal punto di vista dell'effetto perturbativo.

È importante non dimenticare che in questo ambito il concetto non è legato allo scambio di calore, ma è invece più simile a quello termodinamico di trasformazione quasistatica.